The total work and heat transferred

The total work and heat transferred in the cycle is different from zero, i.e.,
∗ W#0, ∗ Q#0 (3-7)
As a matter of fact, for the system in question ∗ W

Результаты (русский) 1:

Общий объем работы и тепла, переданных в цикле отличается от нуля, то есть,∗ W #0, ∗ Q #0 (3-7)Фактически, для системы в вопрос ∗ W < 0, ∗Q < 0 (3-18). С немного изобретательности мы можем измерить работу и передачи тепла. Оснащение входной вал шкив и вес даст работу, в то время как передачи тепла можно судить по meltage льда. Перед отъездом из этого примера, мы должны заметить, что необходимо извлечь больше тепла, чем добавлены работы, если мы хотим заморозить мороженое.В 1843 году британский ученый, Джоуль, провел ряд экспериментов, похож на предыдущий пример с различными конфигурациями. Во всех случаях он отметил, что работа по системе прямо пропорционально количеству тепла, удаляется из системы. Математически цикл (3-19), где соразмерности, постоянная J является механический эквивалент тепла значение которого зависит от выбранной единицы. Уравнение (3-19) является математически заявление первого закона термодинамики. Этот закон, который является основной закон сохранения энергии, была выведена из наблюдений. Ему присваивается статус закона только потому, что не было найдено никакого противоречия к нему.

Результаты (русский) 2:

Полная работа и тепло , передаваемое в цикле отлична от нуля, то есть
* W # 0, * Q # 0 (3-7)
В самом деле, для рассматриваемой системы * W <0, * Q <0 (3-18). С немного изобретательности мы можем измерить работу и тепло , передаваемое. Обустройство входной вал со шкивом и весом даст работу, в то время как передача тепла может быть измерено с помощью льда meltage. Перед тем как покинуть этот пример, мы должны заметить , что большее количество тепла должно быть извлечено , чем добавляют работы , если мы хотим, чтобы заморозить мороженое.
В 1843 году британский ученый, джоуль, провели ряд экспериментов , аналогичных предыдущему примеру с различными конфигурациями. Во всех случаях, он отметил , что работа по системе была прямо пропорциональна количеству тепла , удаляемого из системы. Математически, (3-19) цикл, где константа пропорциональности J является механический эквивалент теплоты величина которого зависит от выбранных единиц. Уравнение (3.19) является математическое утверждение первого закона термодинамики. Этот закон, который является основным законом сохранения энергии, была выведена из наблюдений. Он получил статус закона только потому , что никакого противоречия ему никогда не было найдено.